偏微分方程式シリーズI 熱伝導方程式・拡散方程式
(Ⅰ)熱伝導方程式
断面積、長さ、密度、比熱の一様な棒に沿って軸を取り、時刻のときの点における棒の温度をとする。
1次元熱伝導方程式
ただし、*2
(Ⅱ)拡散方程式
物質は濃度の高い方から低い方へと拡散する。物質の濃度or粒子密度をとする。単位時間当たりの拡散量は濃度勾配変化に比例するから
拡散方程式
ただし、: 拡散係数
熱伝導方程式・拡散方程式はについては2階の偏微分であるのに対し、については1階の偏微分であることから非対称であり、熱・濃度は時間とともに一方向に移っていく不可逆な反応であることを説明する。また、まだ内容までは分からないが、1981年の論文*3では、コンクリート中の乾燥に伴う水の移動も、いくつかの仮定の上で熱伝導方程式・拡散方程式で表されるとされている。しかし、1994年の論文*4では、水の蒸発熱によって起こる温度変化およびそれにともなう熱移動と、乾燥面の温度変化によって起こる蒸発速度の変化を考慮し、水分移動が2つの非線形偏微分方程式で表されるとのこと。
今回は棒の両端温度が常にであるとする。
変数分離解があると仮定して熱伝導方程式に代入する。
,
としているので、でとなる減衰解(平衡状態に近付く解)を表し、 は周期の周期性を示している。
境界条件から
を仮定しなければならないからより
固有値に対応する固有関数解を次のように与える。:
も解としてもつことになる。
初期条件(初期温度分布)を
とおくとして